入社粒子が立体角$d\Omega$の方向に散乱されるときの断面積は \[ d\sigma_{f} = \frac{単位時間、単位面積あたりのd\Omega に産卵された粒子数} {単位時間、単位面積あたりの入射粒子数} \] により、微分断面積は \[ \frac{d\sigma_{f}}{d\Omega} = |f(\theta)|^{2}, \quad \text{where} f(\theta) \simeq -\frac{m\hbar}{2\pi}\int d^{3}\vec{x} e^{i(\vec{k}_{i} - \vec{k}_{f})\cdot \vec{x}/\hbar} V(\vec{x}) \] ノート
以上のことは、場の理論からポテンシャルの形を求める場合にも使用する。